Diferenças no comportamento assintótico de cordas vibrantes com amortecimentos distintos

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Autor(es): dc.contributorPortillo Oquendo, Higídio-
Autor(es): dc.contributorUniversidade Federal do Paraná. Setor de Ciências Exatas. Programa de Pós-Graduação em Matemática-
Autor(es): dc.creatorSiqueira, Lucas de-
Data de aceite: dc.date.accessioned2019-08-21T22:53:40Z-
Data de disponibilização: dc.date.available2019-08-21T22:53:40Z-
Data de envio: dc.date.issued2017-06-22-
Data de envio: dc.date.issued2017-06-22-
Data de envio: dc.date.issued2016-
Fonte completa do material: dc.identifierhttp://hdl.handle.net/1884/43257-
Fonte: dc.identifier.urihttp://educapes.capes.gov.br/handle/1884/43257-
Descrição: dc.descriptionOrientadora : Prof. Dr. Higidio Portillo Oquendo-
Descrição: dc.descriptionDissertação (mestrado) - Universidade Federal do Paraná, Setor de Ciências Exatas, Programa de Pós-Graduação em Matemática. Defesa: Curitiba, 25/02/2016-
Descrição: dc.descriptionInclui referências : f. 56-57-
Descrição: dc.descriptionÁrea de concentração: Matematica-
Descrição: dc.descriptionResumo: Neste trabalho estudamos as diferenças no comportamento de cordas elásticas cujas dissipações são de dois tipos: dissipação friccional e dissipação do tipo Kelvin-Voigt. Para isso associaremos cada problema a um semigrupo e usaremos este para discernir o comportamento das soluções. Dois desses problemas elásticos estarão munidos de uma dissipação friccional, isto é, quando as equações são da forma utt ? auxx + ut = 0. O primeiro problema tem uma dissipação globalmente distribuída e no segundo caso a dissipação é parcial e considerada em um problema de transmissão. Veremos que nesses dois casos a solução existe e o semigrupo associado a eles decai exponencialmente. O terceiro e quarto problema tem uma dissipação mais forte: dissipação do tipo Kelvin- Voigt, isto é, quando as equações são da forma utt ? auxx + uxxt = 0. Estes últimos casos apresentam grandes diferenças: quando a dissipação é globalmente distribuída o semigrupo associado não somente decai exponencialmente; mais ainda, o semigrupo é analítico. Porém, quando distribuído parcialmente num problema de transmissão, o semigrupo perde estabilidade exponencial (e portanto não é analítico). Mas provamos que este é polinomialmente estável.-
Descrição: dc.descriptionAbstract: In this paper one can analyze the behavior differences of elastic strings with two kinds of damping: frictional damping and Kelvin-Voigt damping. To do that, one can associate each problem to a semigroup wich can be used discern the solutions behavior. To two of these elastic problems will be provided a frictional damping, that is, when the equations have this configuration: utt ? auxx + ut = 0. The first problem has a globally distributed damping and in the second case the dissipation is partial and considered in a transmission problem. We will realize that in these two cases exists a solution and the semigroup associated with it has exponencial decay. The third and fourth problems have a stronger dissipation: the Kelvin-Voigt damping, that is, when the equations have the following configuration: utt ? auxx + uxxt = 0. These last cases present huge differences. When the dissipation is global the semigroup associated not just decay in an exponencial order but this semigroup is analitic. However, in a parcially distributed transmission problem, the semigroup associated with the solution does not have exponencial stability (therefore is not analitic). But one can prove that it is polynomially stable-
Formato: dc.format57 f. : il.-
Formato: dc.formatapplication/pdf-
Formato: dc.formatapplication/pdf-
Relação: dc.relationDisponível em formato digital-
Palavras-chave: dc.subjectMatematica-
Palavras-chave: dc.subjectSobolev, Espaço de-
Palavras-chave: dc.subjectTeses-
Título: dc.titleDiferenças no comportamento assintótico de cordas vibrantes com amortecimentos distintos-
Tipo de arquivo: dc.typelivro digital-
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